在電磁場那些向量恆等式怎麼記憶,時諧電磁場的復向量是真實的場向量嗎

2021-04-19 06:33:59 字數 2129 閱讀 5570

1樓:

多推導兩遍,自然就記得了

在這個過程中,你還理清了這些等式中間的邏輯關係,學會了數學技巧,這個對於學習場分析是很重要的。

ps,物理學的公式不能死記的,記了也沒用,出了能對付考試。

時諧電磁場的復向量是真實的場向量嗎

2樓:微波技術與天線

不是。真實的場向量是空間位置和時間的函式,而復向量只是空間位置的函式。

復向量的引入是為了簡化分析或者方程的求解,不代表真實的場。復向量只描述了真實場的振幅在空間的分佈情況。

電磁場與電磁波中的標量三重積,向量三重積公式好難記啊,請問大家有什麼好的方法? 5

3樓:匿名使用者

標量三重積比較好記,你學過線代吧,裡面計算行列式有一條性質,任意交換兩列位置則行列式值變為負值,交換兩次位置則值不變。類比這個,a.(b*c)=c.

(a*b)=b.(c*a)。第一個等號表示c先跟b交換再跟a交換,第二個等號表示b先跟a交換,再跟c交換。

我們老師教的。

而向量三重積我是沒有技巧的,一般也用不到,只是一些定理證明裡常出現,那種不會考的,即使考考前記一下就行了。

向量分析的一個公式推導,望高手指點

4樓:匿名使用者

首先這個證明要用到三個向量的二重叉積的公式, 其次要知道向量的梯度是一個二階張量,最後要用求和約定進行推到,過程就簡單了。如果用張量的方法去證明,就更加好辦了。

電磁場邊界條件 20

5樓:demon陌

邊界條件是:

n·(d1-d2)=ρs; (1)

n×(e1-e2)=0; (2)

n·(b1-b2)=0; (3)

n×(h1-h2)=j)s。 (4)

式中n為兩媒質分介面法線方向的單位向量,場向量e、d、b、h的下標1或2分別表示在媒質1或2內緊靠分介面的場向量,ρs為分介面上的自由電荷面密度,js為分介面上的傳導電流面密度。

電可以生成磁,磁也能帶來電,變化的電場和變化的磁場構成了一個不可分離的統一的場,這就是電磁場,而變化的電磁場在空間的傳播即形成了電磁波。

麥克斯韋在總結前人研究電磁現象取得的成果的基礎上,建立了完整的電磁波理論。他斷定電磁波的存在,推匯出電磁波與光具有同樣的傳播速度。

6樓:人生如夕陽

boundary conditions for electromagnetic field

電磁場在兩種不同媒質分界

面上,從一側過渡到另一側時,場向量e、d、b、h一般都有一個躍變。電磁場的邊界條件就是指場向量的這種躍變所遵從的條件,也就是兩側切向分量之間以及法向分量之間的關係。在某些電動力學或電磁場理論的書中,為了與另一種邊界條件(在區域的表面上給定的有關場向量的邊值)相區別,將本條所解釋的電磁場邊界條件稱為電磁場的邊值關係。

電磁場的邊界條件可以由麥克斯韋方程組的積分形式推出,它實際上是積分形式的極限結果。這些邊界條件是

n·(d1-d2)=ρs; (1)

n×(e1-e2)=0; (2)

n·(b1-b2)=0; (3)

n×(h1-h2)=j)s。 (4)

式中n為兩媒質分介面法線方向的單位向量,場向量e、d、b、h的下標1或2分別表示在媒質1或2內緊靠分介面的場向量,ρs為分介面上的自由電荷面密度,js為分介面上的傳導電流面密度。式(1)表示在分介面兩側電位移向量d的法向分量的差等於分介面上的自由電荷面密度。當分介面上無自由電荷時,兩側電位移向量的法向分量相等,即其法向分量是連續的。

式(2)表示在分介面兩側電場強度e的切向分量是連續的。式(3)表示在分介面兩側磁通密度b的法向分量是連續的。式(4)表示在分介面兩側磁場強度h的切向分量的差等於分介面上的表面傳導電流面密度。

當分介面上無表面傳導電流時,兩側磁場強度的切向分量相等,即其切向分量是連續的。 當媒質2為理想導體時,e2、d2、b2、h2等於零,式(1)表示d1的法向分量等於自由電荷面密度;式(2)表示e1無切向分量式(3)表示b1的法向分量為零;式(4)表示h1的切向分量等於表面傳導電流面密度,並且與電流方向正交

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時諧電磁場的復向量是真實的場向量嗎

不是。真實的場向量是空間位置和時間的函式,而復向量只是空間位置的函式。復向量的引入是為了簡化分析或者方程的求解,不代表真實的場。復向量只描述了真實場的振幅在空間的分佈情況。這個是電磁場裡面 坡印廷向量的複數表示式推導,那個em的右上角加了一個小星號是啥意思?能不能有人 100 加星號的物理量表示取該...

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