1樓：匿名使用者
navier-stokes equations 描述粘性不可壓縮流體動量守恆的運動方程。簡稱n-s方程。因2023年由c.
-l.-m.-h.
納維和2023年由g.g.斯托克斯分別匯出而得名。
在直角座標系中，可表達為如圖所示!其向量形式為＝－
納維-斯托克斯方程的含義
2樓：小尛
納維-斯托克斯方程（navier-stokes equation）描述粘性不可壓縮流體動量守恆的運動方程，簡稱n-s方程。此方程是法國科學家c.-l.
-m.-h.納維於2023年和英國物裡學家g.
g.斯托克斯於2023年分別建立的，故名。它的向量形式為：
在直角座標中，它可寫成
式中，△是拉普拉斯運算元；ρ是流體密度；p是壓力；u，v，w是流體在t時刻，在點（x，y，z）處的速度分量。x，y，z是外力的分量；常數μ是動力粘性係數，n-s方程概括了粘性不可壓縮流體流動的普遍規律，因而在流體力學中具有特殊意義。
粘性可壓縮流體運動方程的普遍形式為
其中為p流體應力張量；l為單位張量；s為變形速率張量，在直角座標中其分量為：
μ,為膨脹粘性系統，一般情況下μ,=0。若遊動是均質和不可壓縮的，這時μ=常數.▽·v=0則方程（3）可簡化成n-s方程（1）和（2）。
如果再忽略流體粘性，則（1）就變成通常的尤拉方程：
即無粘流體運動方程（見流體力學基本方程組）。
從理論上講，有了包括n-s方程在內的基本方程組，再加上一定的初始條件和邊界條件，就可以確定流體的流動。但是，由於n-s方程比尤拉方程多了一個二階導數項μ▽v，因此，
除在一些特定條件下，很難求出方程的精確解。可求得精確解的最簡單情況是平行流動。這方面有代表性的流動是圓管內的哈根-泊肅葉流動（見管流）和兩平行平板間的庫埃特流動（見牛頓流體）。
在許多情況下，不用解出n-s方程，只要對n-s方程各項作量級分析，就可以確定解的特性，或獲得方程的近似解。對於雷諾數re《1,的情況，方程左端的加速度項與粘性項相比可忽略，從而可求得斯托克斯流動的近似解。ra.
密立根根據這個解給出了一個最有名的應用，即空氣中細小球狀油滴的緩慢流動。對於雷諾數re》1的情況，粘性項與加速度項相比可忽略，這時粘性效應僅侷限於物體表面附近的邊界層內，而在邊界層之外，流體的行為實質上同無粘性流體一樣，所以其流場可用尤拉方程求解。
把n-s方程沿流線積分可得到粘性流體的伯努利方程：
式中g為重力加速度；hf,為單位質量流體克服阻力作功而引起的機械能損失。因此，流體沿流線流動時，機械能會轉化成熱能，使流體溫度升高。
納維斯托克斯方程的物理意義是什麼？
3樓：匿名使用者
n-s方程：1.它是一個實際流體（考慮了粘性）的微分形式的（動量方程）（尤拉方程為其不考慮粘性力時的特例）
2.推導過程 過程，取一流體微團，分析其表面力（包括正壓力及切向粘性力）和質量力
然後分析動量通量，繼而可得動量變化率，然後根據動量方程，在合力與動量變化率之間劃等號
3.為二階偏微分方程，一般無法求得精確解， 但在特殊情況下可積分，例如沿流線積分可得貝努力方程
4.具體推導過程略，表面力分析複雜，需用推廣的牛頓內摩擦定律，相間流體力學書或者氣體動力學書
一家之言
4樓：傭兵_長風星痕
以應力表示的運動方程，需補充方程才能求解。n-s方程反映了粘性流體（又稱真實流體）流動的基本力學規律，在流體力學中有十分重要的意義。它是一個非線性偏微分方程，求解非常困難和複雜，目前只有在某些十分簡單的流動問題上能求得精確解；但在有些情況下，可以簡化方程而得到近似解。
例如當雷諾數re1時，繞流物體邊界層外 ，粘性力遠小於慣性力 ，方程中粘性項可以忽略，n-s方程簡化為理想流動中的尤拉方程（=－ñp+ρf）；而在邊界層內，n-s方程又可簡化為邊界層方程，等等。在計算機問世和迅速發展以後，n-s方程的數值求解才有了很大的發展
納維-斯托克斯方程為什麼被稱為數學史最複雜的公式？
5樓：名爾無
相比起黎曼猜想、費馬大定理、哥德**猜想等全球知名的難題，納維-斯托克斯方程的存在感很低，即使在世界千禧年七大難題裡，也很少會有人提及，最重要的原因就是，這個難題實在是不太好理解，尤其對於普通人而言，甚至名列榜首的p/np問題普通人都可以揣摩到一些，但就是很難理解納維—斯托克斯方程，這也是為什麼民科很少觸及這個問題的原因。
起伏的波浪跟隨著我們的正在湖中蜿蜒穿梭的小船，湍急的氣流跟隨著我們的現代噴氣式飛機的飛行。數學家和物理學家深信，無論是微風還是湍流，都可以通過理解納維-斯托克斯方程的解，來對它們進行解釋和預言。雖然這些方程是19世紀寫下的，我們對它們的理解仍然極少。
挑戰在於對數學理論作出實質性的進展，使我們能解開隱藏在納維葉－斯托克斯方程中的奧祕。
沒頭沒尾，你甚至在這段話裡都很難揣測出這個難題究竟描述的是什麼問題，流露出一股玄學的問題，今天我們就來聊聊納維-斯托克斯方程。
這個方程並不是一個人提出來的，2023年，著名數學家尤拉，對，沒有錯就是數學界四大天王尤拉，他如今又來摻和流體力學了，他在《流體運動的一般原理》一書中根據無粘性流體運動時流體所受的力和動量變化從而推匯出了一組方程。
方程如下：(ax?d?
+bxd+c）y=f(x）（只是其中一種形式，還有泛函極值條件的微分表示式等），這是屬於無粘性流體動力學（理想流體力學）中最重要的基本方程，是指對無粘性流體微團應用牛頓第二定律得到的運動微分方程，它描述理想流體的運動規律。奠定了理想流體力學基礎。
粘性流體是指粘性效應不可忽略的流體。自然界中的實際流體都是具有粘性，所以實際流體又稱粘性流體，是指流體質點間可流層間因相對運動而產生摩擦力而反抗相對運動的性質。
2023年，著名工程師納維推廣了尤拉的流體運動方程，考慮了分子間的作用力，從而建立了流體平衡和運動的基本方程。方程中只含有一個粘性常數。
2023年斯托克斯從連續統的模型出發，改進了他的流體力**動方程，得到有兩個粘性常數的粘性流體運動方程的直角座標分量形式，這就是後世所說的納維-斯托克斯方程。
納維-斯托克斯方程有很多種表達形式
解釋納維-斯托克斯方程的細節之前，首先，必須對流體作幾個假設。第一個是流體是連續的。這強調它不包含形成內部的空隙，例如，溶解的氣體氣泡，而且它不包含霧狀粒子的聚合。
另一個必要的假設是所有涉及到的場，全部是可微的，例如壓強p，速度v，密度ρ，溫度q等等。該方程從質量，動量守恆，和能量守恆的基本原理匯出。
對此，有時必須考慮一個有限的任意體積，稱為控制體積，在其上這些原理很容易應用。該有限體積記為ω，而其表面記為?ω。該控制體積可以在空間中固定，也可能隨著流體運動。
可以說納維-斯托克斯方程是眾多科學家和工程師的推動下產生的，是一組描述像液體和空氣這樣的流體物質的方程。這些方程建立了流體的粒子動量的改變率（力）和作用在液體內部的壓力的變化和耗散粘滯力（類似於摩擦力）以及引力之間的關係。這些粘滯力產生於分子的相互作用，能告訴我們液體有多粘。
這樣，納維-斯托克斯方程描述作用於液體任意給定區域的力的動態平衡。
在流體力學中，有很多方程，但很多方程都和納維爾-斯托克斯方程有著聯絡，納維-斯托克斯方程可以說描述了流體領域的大部分條件，當然了，該方程也有其適用範圍，該方程只適用於牛頓流體。
什麼是牛頓流體呢？簡單說就是：任一點上的剪應力都同剪下變形速率呈線性函式關係的流體。
一般高黏度的流體是不滿足這種關係的，說明牛頓流體和非牛頓流體有個簡單的例子就是大家熟知的虹吸現象。在低黏度下，虹吸要進行下去，吸取口必須在頁面以下，但非牛頓流體的高黏度流體下，吸取口哪怕高於液麵，其虹吸依然能夠進行，因為黏度太大了。
而對於工程應用來說，大部分情況還是處理牛頓流體，或者可以近似為牛頓流體。可以說，該方程在流體力學中起著基礎性的作用，但也起著決定性的作用。
關於這組方程所涉及的難題就是，如何用數學理論闡明這組方程。對，甚至用數學理論闡明用於描述奇特黑洞的愛因斯坦場方程都會比闡述納維-斯托克斯方程更簡單一些。
所以有關納維-斯托克斯方程其解的數學性質有關的數學問題被稱為納維-斯托克斯方程解的存在性與光滑性。
儘管納維-斯托克斯方程可以描述空間中流體（液體或氣體）的運動。納維-斯托克斯方程式的解可以用到許多實際應用的領域中。比如可以運用到模擬天氣，洋流，管道中的水流，星系中恆星的運動，翼型周圍的氣流。
它們也可以用於飛行器和車輛的設計，血液迴圈的研究，電站的設計，汙染效應的分析等等。
不過目前對於納維－斯托克斯方程式解的理論研究還是不足，尤其納維－斯托克斯方程式的解常會包括紊流。
紊流又稱湍流，是流體的一種流動狀態。當流速很小時，流體分層流動，互不混合，稱為層流，或稱為片糖；逐漸增加流速，流體的流線開始出現波狀的擺動，擺動的頻率及振幅隨流速的增加而增加，此種流況稱為過渡流；當流速增加到很大時，流線不再清楚可辨，流場中有許多小漩渦，稱為湍流，又稱為亂流、擾流或紊流。（飛機最怕遇見湍流）
雖然紊流在科學及工程中非常的重要，但是紊流無序性、耗能性、 擴散性。至今仍是未解決的物理學問題之一。
另外，許多納維－斯托克斯方程式解的基本性質也都尚未被證明。因為納維-斯托克斯方程依賴微分方程來描述流體的運動。不同於代數方程，這些方程不尋求建立所研究的變數（譬如速度和壓力）的關係，而尋求建立這些量的變化率或通量之間的關係。
用數學術語來講，這些變化率對應於變數的導數。其中，最簡單情況的0粘滯度的理想流體的納維-斯托克斯方程表明，加速度（速度的導數，或者說變化率）是和內部壓力的導數成正比的。
這表示對於給定的物理問題，至少要用微積分才可以求得其納維-斯托克斯方程的解。實用上，也只有最簡單的情況才能用這種方法獲得已知解。這些情況通常涉及穩定態（流場不隨時間變化）的非紊流，其中流體的粘滯係數很大或者其速度很小（低雷諾數）。
對於更復雜的情形，例如厄爾尼諾這樣的全球性氣象系統或機翼的升力，納維-斯托克斯方程的解必須藉助計算機才能求得。這個科學領域稱為計算流體力學。
例如數學家就尚未證明在三維座標，特定的初始條件下，納維－斯托克斯方程式是否有符合光滑性的解。也尚未證明若這樣的解存在時，其動能有其上下界。
而千禧年關於納維－斯托克斯方程的問題則更為困難，它給出的問題是：在三維的空間及時間下，給定一起始的速度場，存在一向量的速度場及純量的壓強場，為納維－斯托克斯方程式的解，其中速度場及壓強場需滿足光滑及全域性定義的特性。
注意，世界千禧年七大數學問題中每個數學問題的官方陳述除了p/np問題之外，都是由此領域或者在此問題上做出過成果的菲爾茲獎得主進行撰寫，確保能夠精煉概括出問題，從而保證問題的嚴謹性，而p/np問題因為涉及到計算機方面，所以官方陳述是由圖靈獎得主斯蒂芬·庫克撰寫，納維-斯托克斯方程存在性與光滑性。查爾斯·費夫曼撰寫的官方陳述
如果你沒有辦法理解，你可以簡單理解成，科學家希望可以找出納維－斯托克斯方程的通解，也就是說證明方程的解總是存在。換句話說，這組方程能否描述任何流體，在任何起始條件下，未來任一時間點的情況。
一組用數學理論闡明都困難的方程組，你還需要去證明這個方程的解總是存在。這讓許多科學家為之崩潰。
目前來說，目前只有大約一百多個特解被解出來。而數學家讓·勒雷在2023年時證明了所謂納維-斯托克斯問題弱解的存在，此解在平均值上滿足納維-斯托克斯問題，但無法在每一點上滿足。
而自此之後，關於納維-斯托克斯問題的研究就停滯不前，所以它也被稱為最難的數學或物理公式，直到
80 年以後，陶哲軒在納維-斯托克斯問題上發表了文章《finite time blowup for an averaged
three-dimensional navier-stokes
equation》，他的主要目的是將納維－斯托克斯方程全域性正則性問題的超臨界狀態屏障形式化。粗略地說，就是抽像地建立納維－斯托克斯方程的全域性正則性是不可能的。陶哲軒認為，相信抽象方法（基於能量等式的泛函分析方法比如半群等）和純粹的調和分析應該是不夠用的，可能必須要用到ns方程的特殊幾何比如vorticity，這篇文章就是構造了一個類似於ns方程、但不是原先的ns方程的一個反例。
他說，想象一下假如有人異常聰明，純粹用水創造了一臺機器，它並不由杆和齒輪而是由相互作用的水流構成。陶邊說著邊像魔術師般用手在空中比劃出一個形狀。想象一下這臺機器可以copy出另一個更小速度更快的自己，接著這個更小速度更快的又copy出另一個，不斷繼續下去，直到在一個微小的空間達到了無限的速度，從而引發了**。
陶笑著說到他並不是提議真的建立這樣一臺機器，這只是一個思想實驗，就像愛因斯坦匯出狹義相對論。但是，陶解釋到，如果可以從數學上證明在原則上沒有什麼可以阻止這個奇妙裝置運轉，那麼這便意味著水實際上會**。而且在這個過程中，他也會解決納維－斯托克斯方程的存在性與光滑性的問題。
無論怎麼樣來說，在不斷解決納維－斯托克斯方程的過程中，無數新的數學工具數學方法隨之誕生，引領著數學不斷前進發展。這就是這些難題猜想存在的意義。
納維 斯托克斯方程有什麼應用，納維 斯托克斯方程是什麼
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斯托克頓，是NBA哪年新秀，第幾順位
約翰 斯托克頓，這個名字球迷們對此並不陌生，當年的爵士雙槍可謂在聯盟叱吒風雲，憑藉著一手漂亮的擋拆，被視為經典之作！約翰 斯托克頓 john stockton 1962年3月26日出生於華盛頓州斯波坎，在1984年，年僅22歲的斯托克頓，在選秀中於第1輪第16順位被爵士隊選中，從此他在爵士隊開啟了自...